9 Abb.  14: Spin-Echo Pulssequenz; Quelle: [4] Der  anschließende  180°-Puls  nach  der  Zeit T=TE/2  sorgt,  zumindest  teilweise,  für  eine Rephasierung.   Er   macht   die   Dephasierung aufgrund des inhomogenen Magnetfeldes (T2i) rückgängig.  Die  Dephasierung  aufgrund  der Spin-Spin-Wechselwirkung   (T2)   kann   nicht rückgängig   gemacht   werden,   da   sie   von statistischer   Natur   ist.   Wie  aus  Abb.    14 hervorgeht,  kann  man  nach  der  Zeit  TE  ein Echosignal  messen.  Bei  mehreren  180°-Pulsen erhält man auch mehrere Echos. Das Maximum der  Einhüllenden  dieser  Echosignale verringert sich  exponentiell  mit  der  Zeitkonstanten  T2 (vgl.   Abb.      15)   aufgrund   der   Spin-Spin- Wechselwirkung. Abb.  15: Mehrere 180°-Pulse; Quelle: [4] 3) Inversion-Recovery-Pulssequenz Bei    der    Inversion-Recovery-Pulssequenz (siehe  Abb.    16)  wird  zunächst  ein  180°-Puls eingestrahlt. Abb.      16:   Inversion-Recovery-Pulssequenz;   RF (=Radio Frequency) stellt den eingestrahlten HF-Puls dar; Quelle: [3] Die Magnetisierung wird invertiert, zeigt also nach dem 180°-Puls in negative z-Richtung. Die Quermagnetisierung  ist  Null  und  damit  kann direkt   nach   dem   180°-Puls   kein   Signal gemessen werden. Nach einer bestimmten Zeit TI   (time   of   inversion),   noch   bevor   die Längsmagnetisierung     ihren     Ausgangswert erreicht  hat,  wird  ein  90°-Puls  eingestrahlt. Dieser  klappt  die  zu  dieser  Zeit  vorhandene Längsmagnetisierung in die x-y-Ebene. Die nun vorhandene Quermagnetisierung kann gemessen werden.    Es    ist    offensichtlich,    dass    die Signalstärke von der Größe der Quermagnetisierung  abhängt.  Diese  wiederum ist Abhängig von der Längsmagnetisierung zur Zeit  des  Umklappens.  Es  kann  also  durch T2 T2* T T