5 Abb.  6: Relaxation nach HF-Puls; Quelle: [4] Beide Relaxationsprozesse laufen exponentiell mit jeweils einer charakteristischen Zeitkonstanten   ab.   Für   den   Rückgang   der Längsmagnetisierung   ist   das   T1,   für   die Quermagnetisierung T2 (bei Nichtberücksichtigung von Magnetfeld- Inhomogenitäten; sonst T2*; siehe unten). T2 ist immer   kleiner   oder   gleich   T1,   d.h.   die Quermagnetisierung    ist    bereits    auf    Null zurückgegangen, bevor die Längsmagnetisierung     ihren     Ausgangswert erreicht hat. Abb.    7  zeigt,  wie  die  Längsmagnetisierung M_z nach dem Ende des HF-Pulses exponentiell ansteigt, bis sie ihren ursprünglichen Wert, d.h. den  Wert  vor  dem  Einstrahlen  des  HF-Pulses, wieder erreicht hat. Abb.  7: Längsrelaxation; Quelle: [4] Gl. 2 beschreibt den Verlauf der Kurve, wobei M₀ der Wert der Magnetisierung vor dem HF- Puls   ist,   also   der   Wert   im   thermischen Gleichgewicht: Gl. 2   ) exp(-t/T1) - (1 M (t) M 0 z =        Da  jede  Gewebeart  eine  eigene  spezifische Längsrelaxationszeit  T1  hat,  kann  man  durch Bestimmung der Zeit T1 Rückschlüsse auf die Gewebeart ziehen. Abb.  8 zeigt den Verlauf der Längsmagnetisierung   M_z(t)   für   verschiedene Gewebearten. Abb.        8:    Längsrelaxation    für    verschiedene Gewebearten; Quelle: [4] Man erkennt, dass T1 für CFS (cerebralspinal fluid) groß ist. Der Grund dafür ist die Tatsache, dass sich die kleinen Wassermoleküle ungestört bewegen  können  und  damit  wenig  Energie abgeben.  Der  Relaxationsprozess  dauert  lange. Da krankes Gewebe oft mehr Wasser enthält als gesundes Gewebe, ist dieses Wissen von großer M_z M₀ Längsmagnetisierung CSF